Различия
Показаны различия между двумя версиями страницы.
Предыдущая версия справа и слева Предыдущая версия | |||
f2s11 [2024/04/23 07:04] – root | f2s11 [2024/04/23 07:05] (текущий) – root | ||
---|---|---|---|
Строка 117: | Строка 117: | ||
[[z11-4|Задача 4]] | [[z11-4|Задача 4]] | ||
- | Оцените энергию основного состояния частицы в следующих потенциалах: | ||
- | |||
- | а) бесконечная прямоугольная яма шириной $a$; | ||
- | |||
- | б) параболическая яма $U(x)=\frac 12 m\omega^2x^2$; | ||
- | |||
- | в) кулоновский потенциал $U(r)=-\frac{e^2}{r}$. | ||
- | |||
- | \includegraphics[scale=0.5]{01} | ||
- | |||
- | Неопределённость по координате в такой яме порядка $a$. Тогда неопределённость в | ||
- | импульсе имеет порядок: | ||
- | $$ | ||
- | \Delta p\sim \frac{\hbar}{2a}. | ||
- | $$ | ||
- | Энергия частицы связана с импульсом соотношением: | ||
- | $$ | ||
- | E=\frac{p^2}{2m}. | ||
- | $$ | ||
- | Энергию основного состояния можно оценить, | ||
- | $$ | ||
- | E_0=\frac{(\Delta p)^2}{2m}=\frac{\hbar ^2}{8ma^2}. | ||
- | $$ | ||
- | |||
- | |||
- | \includegraphics[scale=0.4]{02} | ||
- | |||
- | |||
- | Неопределённость по координате в такой яме порядка $a$. Тогда неопределённость в | ||
- | импульсе имеет порядок: | ||
- | $$ | ||
- | \Delta p\sim \frac{\hbar}{2a}. | ||
- | $$ | ||
- | Энергия частицы связана с импульсом соотношением: | ||
- | $$ | ||
- | E=\frac{p^2}{2m}+\frac{m\omega^2 x^2}{2}. | ||
- | $$ | ||
- | Выразим энергию через неопределённость в координате: | ||
- | $$ | ||
- | E=\frac{(\Delta p)^2}{2m}+\frac{m\omega^2 (\Delta x)^2}{2}= | ||
- | \frac{\hbar ^2}{8ma^2}+\frac{m\omega^2 a^2}{2}. | ||
- | $$ | ||
- | |||
- | Найдём минимум этого выражения по $a$. Продифференцируем это выражение по $a$: | ||
- | $$ | ||
- | \frac{d}{da} | ||
- | E=-2\frac{\hbar ^2}{8ma^3}+2\frac{m\omega^2 a}{2}=0. | ||
- | $$ | ||
- | Решая это уравнение, | ||
- | $$ | ||
- | a=\sqrt{\frac{\hbar}{2m\omega}}. | ||
- | $$ | ||
- | Подставив это значение в энергию, | ||
- | $$ | ||
- | E=\frac{\hbar ^2}{8m\left(\frac{\hbar}{2m\omega} \right) }+\frac{m\omega^2 \left(\frac{\hbar}{2m\omega} \right)}{2} = \frac 12\hbar \omega . | ||
- | $$ | ||