Различия

Показаны различия между двумя версиями страницы.

--- optics:res3.115 [2020/04/25 09:01] – root
+++ optics:res3.115 [2020/04/25 09:04] (текущий) – root
@@ Строка 23: / Строка 23: @@
 $$E_{\text{г}}=\left(E_{0}^{2}+E^{2}+2E_{0}E\cos\left(kx\beta-k\frac{x^{2}}{2f}\right)\right)Ae^{ikz-i\omega t}=$$
-$$\left(E_{0}^{2}+E^{2}\right)Ae^{ikz-i\omega t}+E_{0}EA\left(e^{ikz+kx\beta-k\frac{x^{2}}{2f}-i\omega t}+e^{ikz-kx\beta+k\frac{x^{2}}{2f}-i\omega t}\right).$$
+$$\left(E_{0}^{2}+E^{2}\right)Ae^{ikz-i\omega t}+E_{0}EA\left(e^{ikz+ikx\beta-ik\frac{x^{2}}{2f}-i\omega t}+e^{ikz-ikx\beta+ik\frac{x^{2}}{2f}-i\omega t}\right).$$
 Первое слагаемое описывает плоскую волну амплитудой $$\left(E_{0}^{2}+E^{2}\right)A$$
@@ Строка 35: / Строка 35: @@
 тогда волна
 $$
-E_{0}EAe^{ikz+\left(k\frac{\left(x-f\beta\right)^{2}}{2f}-\frac{1}{2}kf\beta^{2}\right)-i\omega t}$$
+E_{0}EAe^{ikz+ik\left(\frac{\left(x-f\beta\right)^{2}}{2f}-\frac{1}{2}f\beta^{2}\right)-i\omega t}$$
 распространяется под углом $-\beta$ от точечного источника, "расположенного"
@@ Строка 42: / Строка 42: @@
 $f\beta.$ Это волна расходящаяся.
-Вторая волна $$E_{0}EAe^{ikz-\left(k\frac{\left(x-f\beta\right)^{2}}{2f}-\frac{1}{2}kf\beta^{2}\right)-i\omega t}$$
+Вторая волна $$E_{0}EAe^{ikz-ik\left(\frac{\left(x-f\beta\right)^{2}}{2f}-\frac{1}{2}f\beta^{2}\right)-i\omega t}$$
 сходящаяся, распространяется под углом $\beta$ к источнику
 на расстоянии $f$ за голограммой и смещённую по $x$ так же на расстояние
@@ Строка 56: / Строка 56: @@
 то возникает три плоских волны:
-$$E_{\text{г}}=\left(E_{0}^{2}+E^{2}\right)Ae^{ikz-i\omega t}+E_{0}EA\left(e^{ikz+kx\beta-i\omega t}+e^{ikz-kx\beta-i\omega t}\right)$$
+$$E_{\text{г}}=\left(E_{0}^{2}+E^{2}\right)Ae^{ikz-i\omega t}+E_{0}EA\left(e^{ikz+ikx\beta-i\omega t}+e^{ikz-ikx\beta-i\omega t}\right)$$
 распространяющиеся прямо и под углами $\pm\beta$.