f2s8

Различия

Показаны различия между двумя версиями страницы.

Ссылка на это сравнение

Предыдущая версия справа и слева Предыдущая версия
Следующая версия		 Предыдущая версия
f2s8 [2024/04/02 05:59] – [Коэффициент пропускания плоскопараллельной пластины] rootf2s8 [2024/04/02 06:06] (текущий) – root
Строка 130: Строка 130:
 Если смотреть прошедшую волну, то Если смотреть прошедшую волну, то
 отражения от раздела с более плотной оптической средой нет, значит нет и дополнительного набега фаз. отражения от раздела с более плотной оптической средой нет, значит нет и дополнительного набега фаз.
-\pause 
 Итак, разность хода между двумя соседними лучами Итак, разность хода между двумя соседними лучами
 $$\Delta=2nd\cos\beta,$$  $$\Delta=2nd\cos\beta,$$ 
Строка 155: Строка 154:
 ==== Кольца Ньютона ==== ==== Кольца Ньютона ====
  
-\begin{frame} +Найти радиусы интерференционных колец (колец Ньютона) в проходящем (а) и отраженном (б) свете на воздушном клине между зеркалом и плосковыпуклой линзой (её радиус $R \gg h$ --- толщины линзы). Длина волны --- $\lambda .$ 
- +{{ ::337-1.png?200 |}}
-\begin{block}{Кольца Ньютона} +
- Найти радиусы интерференционных колец (колец Ньютона) в проходящем (а) и отраженном (б) свете на воздушном клине между зеркалом и плосковыпуклой линзой (её радиус $R \gg h$ --- толщины линзы). Длина волны --- $\lambda .$ +
-  +
- \begin{center} +
- \includegraphics[scale=0.5]{337-1} +
- \end{center} +
-\end{block} +
- +
- +
-\end{frame} +
- +
- +
-\begin{frame}+
  
 Разность хода между лучом прошедшим и лучом дважды отразившимся Разность хода между лучом прошедшим и лучом дважды отразившимся
 и прошедшим потом равна $\Delta=2\delta$, где $\delta$ показана и прошедшим потом равна $\Delta=2\delta$, где $\delta$ показана
 на рисунке:  на рисунке: 
- \begin{center} +{{ ::337-2.png?200 |}}
- \includegraphics[scale=0.5]{337-2} +
- \end{center} +
-\pause+
  
 По теореме Пифагора находим  По теореме Пифагора находим 
 $$\left(R-\delta\right)^{2}+x^{2}=R^{2},$$  $$\left(R-\delta\right)^{2}+x^{2}=R^{2},$$ 
-\pause 
 тогда с учётом $x\ll R$ тогда с учётом $x\ll R$
 и следовательно $\delta^{2}\ll x^{2}$ получим  и следовательно $\delta^{2}\ll x^{2}$ получим 
-$$\delta=\frac{x^{2}}{2R}\ \ +$$\delta=\frac{x^{2}}{2R} 
-\text{\ \ и тогда разность хода \ \ } \ \  \Delta=\frac{x^{2}}{R}.$$ +\text{ и тогда разность хода }  \Delta=\frac{x^{2}}{R}.$$
- +
-\end{frame} +
- +
- +
-\begin{frame}+
  
 Условие для светлых колец: $\Delta=m\lambda,$ Условие для светлых колец: $\Delta=m\lambda,$
  
 тёмных:  $\Delta=m\lambda-\frac{1}{2}\lambda.$  тёмных:  $\Delta=m\lambda-\frac{1}{2}\lambda.$ 
-\pause+
 Тогда радиус Тогда радиус
-светлого кольца $$r_{m}=\sqrt{m\lambda R},$$ \pause а радиус тёмного ---+светлого кольца $$r_{m}=\sqrt{m\lambda R},$$ а радиус тёмного ---
 $$r_{m}=\sqrt{\left(m-\frac{1}{2}\right)\lambda R}$$ $$r_{m}=\sqrt{\left(m-\frac{1}{2}\right)\lambda R}$$
-\pause+
  
 б) Картина в проходящем свете будет дополнительной по отношению к б) Картина в проходящем свете будет дополнительной по отношению к
Строка 205: Строка 182:
 число отражений и фаза сдвигается еще на $\frac{1}{2}\lambda$. число отражений и фаза сдвигается еще на $\frac{1}{2}\lambda$.
  
-\end{frame} 
  
-\section{Дифракция, принцип Гюйгенса.}+===== Дифракция, принцип Гюйгенса. =====
  
-\begin{frame} +Дифракция --- явление отклонения волн от прямолинейного распространения, если только это не вызвано законами геометрической оптики (отражением, преломлением, рефракцией).
-\bluetext{Дифракция --- явление отклонения волн от прямолинейного распространения}, если только это не вызвано законами геометрической оптики (отражением, преломлением, рефракцией). +
-\pause+
  
 Дифракция, в частности, приводит к огибанию световыми волнами препятствий и проникновению света в область геометрической тени.  Дифракция, в частности, приводит к огибанию световыми волнами препятствий и проникновению света в область геометрической тени. 
-\pause+
 Чем сильнее ограничены поперечные размеры оптических элементов, тем сильнее проявляется дифракция. Чем сильнее ограничены поперечные размеры оптических элементов, тем сильнее проявляется дифракция.
-\end{frame} 
  
 +Принцип Гюйгенса-Френеля состоит из двух положений:
  
-\begin{frame} 
- 
-Принцип Гюйгенса-Френеля состоит из двух положений: 
-\pause 
  
 1. Каждая малая по сравнению с длиной волны площадка поверхности волнового фронта может рассматриваться как источник вторичных сферических волн.  1. Каждая малая по сравнению с длиной волны площадка поверхности волнового фронта может рассматриваться как источник вторичных сферических волн. 
  
-\begin{center} 
- \includegraphics[scale=0.4]{pgg} 
-\end{center} 
-\pause 
 Фронт волны в последующие моменты времени представляет собой огибающую фронтов волн этих источников. Фронт волны в последующие моменты времени представляет собой огибающую фронтов волн этих источников.
  
-\end{frame} 
- 
- 
-\begin{frame} 
-\begin{center} 
- \includegraphics[scale=0.4]{pgg} 
-\end{center} 
 2. Вторичные волны интерферируют между собой, т.е. результирующее поле в 2. Вторичные волны интерферируют между собой, т.е. результирующее поле в
 любой точке пространства есть векторная сумма полей, создаваемых этими любой точке пространства есть векторная сумма полей, создаваемых этими
 вторичными источниками. вторичными источниками.
  
- +===== Дифракционная расходимость пучка. =====
-\end{frame} +
- +
-\section{Дифракционная расходимость пучка.}+
  
  
-\begin{frame} 
-\begin{block}{} 
 Пусть лазер с длиной волны $\lambda = 500$ нм светит с Земли на Луну. Каков будет Пусть лазер с длиной волны $\lambda = 500$ нм светит с Земли на Луну. Каков будет
 минимальный размер пятна на Луне, если начальный размер лазерного пятна минимальный размер пятна на Луне, если начальный размер лазерного пятна
 равен $d=1$ см? равен $d=1$ см?
-\end{block} +----- 
-\pause+
 Характерный угол дифракционной расходимости можно найти из соотношения неопределённости Характерный угол дифракционной расходимости можно найти из соотношения неопределённости
 $$ $$
 \Delta k_{\bot} \Delta \ell \geq 2\pi . \Delta k_{\bot} \Delta \ell \geq 2\pi .
 $$ $$
-\pause+
 В нашем случае $\Delta \ell = d$, тогда $\Delta k_{\bot} \sim \frac{2\pi}{d}$. В нашем случае $\Delta \ell = d$, тогда $\Delta k_{\bot} \sim \frac{2\pi}{d}$.
-\pause 
  
-Тогда угол расходимости  
-\begin{center} 
-$\theta = \frac{\Delta k_{\bot}}{k}$\pause $=\frac \lambda d$. 
-\end{center} 
  
-\end{frame}+Тогда угол расходимости 
  
 +$$\theta = \frac{\Delta k_{\bot}}{k}=\frac \lambda d.$$
  
-\begin{frame} 
  
 Тогда радиус пятна на Луне Тогда радиус пятна на Луне
Строка 278: Строка 227:
 r\sim d+L\cdot 2\theta =d+\frac{2L\lambda }{d} r\sim d+L\cdot 2\theta =d+\frac{2L\lambda }{d}
 $$ $$
-\pause+
  
 Осталось подставить значения: Осталось подставить значения:
Строка 285: Строка 234:
 r\approx \frac{2\cdot 400 \cdot 10^6 \text{ м } \cdot 500 \cdot 10^{-9}\text{ м} }{10^{-2} \text{ м}}= 40 \text{ км}. r\approx \frac{2\cdot 400 \cdot 10^6 \text{ м } \cdot 500 \cdot 10^{-9}\text{ м} }{10^{-2} \text{ м}}= 40 \text{ км}.
 $$ $$
- 
- 
-\end{frame} 
- 
- 
-\begin{frame}{} 
- 
-\begin{center} 
-\color{red} На сегодня всё! 
-\end{center} 
- 
-\end{frame}